Benutzer:Physikaficionado/Tangential force

Tangential- und Normalkraft entlang einer Zykloide

The tangential force acts tangentially to the trajectory of a moving body. This means that it acts along the direction in which the object is currently moving. The change in direction is insignificant for it. If no other forces are acting, this can lead to a change in speed $\Delta v$ in the direction of the force.

If several forces act on the acceleration of a body in a plane, the resultant can be divided into the two perpendicular components of the tangential force ${\vec {F}}_{||}$ and the normal force ${\vec {F}}_{\bot }$. The tangential component only changes the amount of velocity and not the direction. The normal force only changes the direction of movement depending on the speed of the body and the shape of the path.

Examples

Free fall in a homogeneous gravitational field

The free fall in a homogeneous gravitational field describes the movement of a body that is only influenced by the constant gravitational force, without air resistance or other forces acting. In the homogeneous gravitational field, the gravitational force is the same everywhere and acts in the same direction. The tangential force ${\vec {F}}_{\|}$ runs parallel to the gravitational force ${\vec {F}}_{\text{G}}$.

${\vec {F}}_{\|}={\vec {F}}_{\text{G}}=m{\vec {g}}$

The body therefore experiences a constant acceleration $g$. Without friction and air resistance, the distance traveled $s$ is proportional to the square of the falling time $t$: $s\sim t^{2}$.

Hangabtriebskraft an der schiefen Ebene

Tangentialkraft entlang der schiefen Ebene

In einem homogenen Schwerefeld beschleunigt die Tangentialkraft ${\vec {F}}_{\|}$ einen Körper $P$ der Masse $m$ auf der schiefen Ebene ohne Wirkung der Reibung nach unten:

${\vec {F}}_{\|}={\vec {F}}_{G}+{\vec {F}}_{Z}\quad {\text{mit}}\quad |{\vec {F}}_{\|}|=|{\vec {F}}_{G}|\sin \alpha =mg\sin \alpha$

Die Beschleunigung $g\sin \alpha$ durch die Hangabtriebskraft ${\vec {F}}_{\|}$ ist um den Faktor $\sin \alpha$ kleiner als im freien Fall.

Die von der schiefen Ebene auf den Körper $P$ ausgeübte Zwangskraft ${\vec {F}}_{Z}$ ist betragsmäßig gleich der Normalkomponente der Gewichtskraft $|{\vec {F}}_{G\bot }|=mg\sin \alpha$, wirkt jedoch in entgegengesetzter Richtung ${\vec {F}}_{Z}=-{\vec {F}}_{G\bot }$. Es herrscht Kräftegleichgewicht senkrecht zur Ebene, so dass der Körper in dieser Richtung nicht beschleunigt wird.

Reibungskraft zwischen festen Körpern

Ein Beispiel für eine Tangentialkraft ist die Kraft, die uns in den Sitz drückt, wenn wir im Auto Gas geben. Die Tangentialgeschwindigkeit ändert sich, wenn nicht andere Kräfte dies verhindern. Im realen Fall mit Reibung muss die Beschleunigungskraft $F_{\|}$ einen Schwellenwert überschreiten, damit sich ein Körper in Bewegung setzt. Diese Beschleunigungskraft muss immer größer sein als die Reibungskraft $F_{\text{R}}$, die als Tangentialkraft mit dem Einheitsvektor ${\vec {e}}_{\|}$ immer der Bewegungsrichtung entgegengerichtet ist. Mit der Normalkraft $F_{\bot }$ des Körpers senkrecht zur Auflage beträgt die Reibungskraft erfahrungsgemäß

${\vec {F}}_{\text{R}}=-\mu \,F_{\bot }{\vec {e}}_{\|}$

Die Reibungszahl $\mu$ steigt von der Rollreibung über die Gleitreibung zur Haftreibung an.

Luftwiderstand

Der Luftwiderstand $F_{\text{Luft}}$ ist die Reibungskraft, die einem sich mit der Geschwindigkeit $v$ bewegenden Körper in der Luft entgegenwirkt.

$F_{\text{Luft}}={\textstyle {\frac {1}{2}}}C_{\text{W}}\cdot \rho \cdot A\cdot v^{2}$

Sie ist also eine Tangentialkraft, die nicht nur quadratisch mit der Geschwindigkeit $v^{2}$ wächst, sondern auch proportional zum Widerstandsbeiwert $C_{\text{W}}$, zur Luftdichte $\rho$ und zur Querschnittsfläche $A$ ist.

Viskose Reibung in Flüssigkeiten

Eine Kugel mit dem Radius $r$ sinkt mit konstant kleiner Geschwindigkeit $v$ durch eine Flüssigkeit (Reynolds-Zahl Re<0,4). Die der Bewegung entgegenwirkende viskose Reibungskraft berechnet sich zu

${\vec {F}}_{\text{viskos}}=-6\pi \cdot \eta \cdot r\cdot {\vec {v}}$

Die viskose Reibung oder Stokes-Reibung tritt in Flüssigkeiten auf und hängt von der dynamischen Viskosität $\eta$ der Flüssigkeit ab. Sie ist eine Tangentialkraft. Bei konstanter Geschwindigkeit herrscht Kräftegleichgewicht zwischen Reibungskraft und Gewichtskraft:

$0={\vec {F}}_{\|}+{\vec {F}}_{\text{viskos}}={\vec {F}}_{\text{G}}+{\vec {F}}_{\text{viskos}}=m{\vec {g}}-6\pi \cdot \eta \cdot r\cdot {\vec {v}}\quad \Rightarrow \quad v={\frac {m\cdot g}{6\pi \cdot \eta \cdot r}}$

Tangentialkraft am Fadenpendel

${\vec {F}}_{G}$ und Fadenspannung ${\vec {F}}_{Z}$ erzeugen die Tangentialkraft ${\vec {F}}_{\|}$ am Fadenpendel

Beim Fadenpendel schwingt ein Körper der Masse $m$ an einem masselosen Faden fester Länge $l$ im homogenen Gravitationsfeld ${\vec {g}}=-g\,{\vec {e}}_{z}$ auf einer Kreisbahn mit dem Auslenkungswinkel $\varphi$ hin und her. Die Kraft, die den Pendelkörper auf seiner Bahn beschleunigt, ist die Tangentialkraft ${\vec {F}}_{\|}=F_{\|}\,{\vec {e}}_{T}$. Eine Kraft ${\vec {F}}_{Z}=F_{Z}\,{\vec {e}}_{N}$ senkrecht zur Bewegungsrichtung ${\vec {e}}_{T}$ zwingt den Körper auf die Kreisbahn. Die Bewegung erfolgt in einer Ebene und wir brauchen die binormale Komponente der Zwangskraft entlang ${\vec {e}}_{B}={\vec {e}}_{T}\times {\vec {e}}_{N}$ nicht zu berücksichtigen. Die Newtonsche Bewegungsgleichung mit einer Zwangskraft lautet:

$m\,{\vec {a}}=m\,{\vec {g}}+F_{Z}\,{\vec {e}}_{N}=-mg\,{\vec {e}}_{z}+F_{Z}\,{\vec {e}}_{N}$

Mit Polarkoordinaten und parametrisiert durch die Bogenlänge $s=l\varphi$ wird die Lage des Pendelkörpers $P$ durch ${\vec {r}}_{P}$ beschrieben:

${\vec {r}}_{P}={\begin{pmatrix}x\\z\\\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}l\sin \varphi \\-l\cos \varphi \\\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}l\sin {\frac {s}{l}}\\-l\cos {\frac {s}{l}}\\\end{pmatrix}}=l\,{\vec {e}}_{r}\quad {\text{mit }}{\vec {e}}_{r}={\begin{pmatrix}\sin {\frac {s}{l}}\\-\cos {\frac {s}{l}}\\\end{pmatrix}}$

Die Geschwindigkeit ist die erste Zeitableitung des Ortsvektors ${\dot {\vec {r}}}_{P}={\vec {v}}_{P}$ mit $v={\dot {s}}$, wobei die Zeitableitung durch einen Punkt $^{.}=\partial /\partial t$ über der abzuleitenden Größe symbolisiert wird.

${\vec {v}}={\dot {\vec {r}}}_{P}={\dot {s}}\,{\frac {{\text{d}}{\vec {r}}_{P}}{{\text{d}}s}}={\dot {s}}\,{\begin{pmatrix}\cos {\frac {s}{l}}\\\sin {\frac {s}{l}}\\\end{pmatrix}}=v\,{\vec {e}}_{T}\quad {\text{mit dem Tangenteneinheitsvektor }}{\vec {e}}_{T}={\frac {{\text{d}}{\vec {r}}_{P}}{{\text{d}}s}}={\begin{pmatrix}\cos {\frac {s}{l}}\\\sin {\frac {s}{l}}\\\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\cos {\varphi }\\\sin {\varphi }\\\end{pmatrix}}={\vec {e}}_{\varphi }$

Mit ${\vec {e}}_{N}\cdot {\vec {e}}_{T}=0$ lässt sich aus der Newtonschen Bewegungsgleichung die Tangentialkraft ${\vec {F}}_{\|}=F_{\|}\,{\vec {e}}_{T}$ berechnen:

$F_{\|}=m\,{\vec {a}}\cdot {\vec {e}}_{T}=-mg\,{\vec {e}}_{z}\cdot {\vec {e}}_{T}+F_{Z}\,{\vec {e}}_{N}\cdot {\vec {e}}_{T}=-mg\,\sin {\varphi }\quad {\text{und}}\quad {\vec {F}}_{\|}=F_{\|}\,{\vec {e}}_{T}=-mg\,\sin {\varphi }\,{\vec {e}}_{\varphi }$

Diese Kraft wirkt entlang der Bewegungsrichtung des Pendels und ist am größten, wenn das Pendel im Umkehrpunkt seiner Schwingung seine höchste Lage erreicht.

Für die Zwangskraft ist die Beschleunigung als zeitliche Ableitung der Geschwindigkeit zu berechnen:

${\vec {a}}={\dot {\vec {v}}}={\ddot {s}}\,{\frac {{\text{d}}{\vec {r}}_{P}}{{\text{d}}s}}+{\dot {s}}^{2}\,{\frac {{\text{d}}^{2}{\vec {r}}_{P}}{{\text{d}}s^{2}}}={\ddot {s}}\,{\vec {e}}_{T}+{\frac {v^{2}}{l}}{\begin{pmatrix}-\sin {\frac {s}{l}}\\\cos {\frac {s}{l}}\\\end{pmatrix}}={\ddot {s}}\,{\vec {e}}_{T}+{\frac {v^{2}}{l}}\,{\vec {e}}_{N}\quad {\text{mit dem Normaleneinheitsvektor }}{\vec {e}}_{N}={\begin{pmatrix}-\sin {\frac {s}{l}}\\\cos {\frac {s}{l}}\\\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}-\sin {\varphi }\\\cos {\varphi }\\\end{pmatrix}}=-{\vec {e}}_{r}$

Die Zwangskraft ergibt sich aus der Normalkomponente der Newtonschen Bewegungsgleichung:

$m\,{\vec {a}}\cdot {\vec {e}}_{N}=m\,\left({\ddot {s}}\,{\vec {e}}_{T}+{\textstyle {\frac {v^{2}}{l}}}\,{\vec {e}}_{N}\right)\cdot {\vec {e}}_{N}=(m\,{\vec {g}}+F_{Z}\,{\vec {e}}_{N})\cdot {\vec {e}}_{N}=-mg\,{\vec {e}}_{z}\cdot {\vec {e}}_{N}+F_{Z}\,{\vec {e}}_{N}\cdot {\vec {e}}_{N}$

Mit ${\vec {e}}_{T}\cdot {\vec {e}}_{N}=0$, ${\vec {e}}_{N}\cdot {\vec {e}}_{N}=1$ und ${\vec {e}}_{z}\cdot {\vec {e}}_{N}=\cos {\varphi }$ gilt für die Zwangskraft

$F_{Z}=m{\textstyle {\frac {v^{2}}{l}}}+mg\cos {\varphi }$

Das Geschwindigkeitsquadrat $v^{2}$ folgt aus der Energieerhaltung beim Fadenpendel

$E_{\text{kin}}+E_{\text{pot}}={\textstyle {\frac {m}{2}}}v^{2}+mgl(1-\cos {\varphi })=mgl(1-\cos {\varphi }_{0})\quad \Rightarrow \quad v^{2}=2gl(\cos {\varphi }-\cos {\varphi }_{0})$

Für die Zwangskraft $F_{Z}$ bedeutet dies

$F_{Z}=m{\textstyle {\frac {v^{2}}{l}}}+mg\cos {\varphi }=m{\textstyle {\frac {2gl(\cos {\varphi }-\cos {\varphi }_{0})}{l}}}+mg\cos {\varphi }=mg(3\cos {\varphi }-2\cos {\varphi }_{0})$

An den Umkehrpunkten $\varphi =\varphi _{0}$ ist die Zwangskraft $F_{Z,{\text{min}}}=mg\cos {\varphi }_{0}$ und am tiefsten Punkt der Pendelschwingung mit $F_{Z,{\text{max}}}=mg(3-2\cos {\varphi }_{0})$ maximal. Für $\cos {\varphi }_{0}=\cos {\text{48°}}\approx {\textstyle {\frac {2}{3}}}$ erreicht $F_{Z,{\text{max}}}\approx {\textstyle {\frac {5}{3}}}mg$.

Tangentialkraft auf ein Objekt, das sich entlang einer Zykloide bewegt

Tangential- und Zentripetalkraft auf ein Teilchen entlang einer Zykloide

Ein Kreis mit dem Radius $r$ rollt ohne Schlupf auf einer Geraden ab. Die Geschwindigkeit $v$ des Kreismittelpunktes $M$ sei konstant $v_{M}=r\omega$ mit der Kreisfrequenz $\omega$. Ein Punkt $P$ auf dem Kreisumfang bewegt sich auf einer gewöhnlichen Zykloide. Die Gleichungen der Zykloide in einem kartesischen Koordinatensystem $(x,z)$ lauten mit dem Drehwinkel $\varphi =\omega t$:

${\vec {r}}_{P}={\begin{pmatrix}x\\z\\\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}r\varphi -r\sin \varphi \\r-r\cos \varphi \\\end{pmatrix}}=r{\begin{pmatrix}\omega t-\sin \omega t\\1-\cos \omega t\\\end{pmatrix}}=r{\begin{pmatrix}\omega t\\1\\\end{pmatrix}}-r{\begin{pmatrix}\sin \omega t\\\cos \omega t\\\end{pmatrix}}={\overrightarrow {OM}}-{\overrightarrow {PM}}$

Die Geschwindigkeit ${\vec {v}}$ des Punktes $P$ ist die Zeitableitung ${\dot {\vec {r}}}_{P}$. (Symbol: $^{.}=\partial /\partial t$)

${\vec {v}}={\dot {\vec {r}}}_{P}={\begin{pmatrix}{\dot {x}}\\{\dot {z}}\\\end{pmatrix}}=r\omega {\begin{pmatrix}1-\cos \omega t\\\sin \omega t\\\end{pmatrix}}=r\omega {\begin{pmatrix}2\sin ^{2}(\omega t/2)\\2\sin(\omega t/2)\cos(\omega t/2)=\\\end{pmatrix}}=2r\omega \sin(\omega t/2){\begin{pmatrix}\sin(\omega t/2)\\\cos(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}=v{\vec {e}}_{\|}$

mit dem Tangenteneinheitsvektor ${\vec {e}}_{\|}$

${\vec {e}}_{\|}={\begin{pmatrix}\sin(\omega t/2)\\\cos(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}$

und dem Geschwindigkeitsbetrag

$v=2r\omega \sin(\omega t/2).$

Deutliche Vereinfachungen ermöglichten die Beziehungen der halben Argumente $\sin ^{2}(\omega t/2)={\textstyle {\frac {1}{2}}}(1-\cos \omega t)$ und der doppelten Argumente $\sin \omega t=2\sin(\omega t/2)\cos(\omega t/2)$.

Die Beschleunigung ${\vec {a}}$ ist eine weitere Zeitableitung der Geschwindigkeit ${\vec {v}}$:

${\vec {a}}={\dot {\vec {v}}}={\begin{pmatrix}{\ddot {x}}\\{\ddot {z}}\\\end{pmatrix}}=r\omega ^{2}{\begin{pmatrix}\sin \omega t\\\cos \omega t\\\end{pmatrix}}||{\overrightarrow {PM}}$

Der Punkt $P$ auf dem Kreis wird mit der konstanten Beschleunigung $a=|{\vec {a}}|=r\omega ^{2}$ hin zum Kreismittelpunkt $M$ gezogen. Der Vektor ${\overrightarrow {DP}}$ von der momentanen Drehachse $D$ hin zum Punkt $P$ lautet

${\overrightarrow {DP}}=-{\overrightarrow {OD}}+{\vec {r}}_{P}={\begin{pmatrix}-r\omega t\\0\\\end{pmatrix}}+{\begin{pmatrix}r\omega t-r\sin \omega t\\r-r\cos \omega t\\\end{pmatrix}}=r{\begin{pmatrix}-\sin \omega t\\1-\cos \omega t\\\end{pmatrix}}=r{\begin{pmatrix}-2\sin(\omega t/2)\cos(\omega t/2)\\2\sin ^{2}(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}=2r\sin(\omega t/2){\begin{pmatrix}-\cos(\omega t/2)\\\sin(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}\,\bot \ {\vec {v}}$

Die Geschwindigkeit ${\vec {v}}$ steht senkrecht auf der Seite DP und der Kreis um $M$ wird zum Thales-Kreis. Die Geschwindigkeit ${\vec {v}}$ muss also immer auf den Punkt $C$ zeigen.

Die Kraft ${\vec {F}}$ beträgt für ein Teilchen im Punkt $P$ mit der Masse $m$:

${\vec {F}}=m{\vec {a}}=m\omega ^{2}r{\begin{pmatrix}\sin \omega t\\\cos \omega t\\\end{pmatrix}}=F_{\|}{\vec {e}}_{\|}+F_{\bot }{\vec {e}}_{\bot }\quad {\text{mit }}{\vec {e}}_{\bot }={\begin{pmatrix}-\cos(\omega t/2)\\\sin(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}\,\bot \ {\vec {e}}_{\|}={\begin{pmatrix}\sin(\omega t/2)\\\cos(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}$

Die Tangentialkraft ${\vec {F}}_{\|}$ weist ebenfalls nach $C$ mit der Komponente:

$F_{\|}={\vec {F}}_{\|}\cdot {\vec {e}}_{\|}=m\omega ^{2}r{\begin{pmatrix}\sin \omega t\\\cos \omega t\\\end{pmatrix}}\cdot {\begin{pmatrix}\sin(\omega t/2)\\\cos(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}=m\omega ^{2}r[\sin \omega t\sin(\omega t/2)+\cos \omega t\cos(\omega t/2)]=m\omega ^{2}r\cos[\omega t-(\omega t/2)]=m\omega ^{2}r\cos(\omega t/2)$

Die Normalkraft ${\vec {F}}_{\bot }$ verläuft entlang der Seite DP und ihre Komponente ist

$F_{\bot }={\vec {F}}_{\bot }\cdot {\vec {e}}_{\bot }=m\omega ^{2}r{\begin{pmatrix}\sin \omega t\\\cos \omega t\\\end{pmatrix}}\cdot {\begin{pmatrix}-\cos(\omega t/2)\\\sin(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}=m\omega ^{2}r[\cos \omega t\sin(\omega t/2)-\sin \omega t\cos(\omega t/2)]=-m\omega ^{2}r\sin[\omega t-(\omega t/2)]=-m\omega ^{2}r\sin(\omega t/2)$

Die Kraft ${\vec {F}}$ beträgt für ein Teilchen im Punkt $P$ mit der Masse $m$:

${\vec {F}}=m{\vec {a}}={\vec {F}}_{\|}+{\vec {F}}_{\bot }=m\omega ^{2}r\cos(\omega t/2){\begin{pmatrix}\sin(\omega t/2)\\\cos(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}-m\omega ^{2}r\sin(\omega t/2){\begin{pmatrix}-\cos(\omega t/2)\\\sin(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}=m\omega ^{2}r{\begin{pmatrix}2\sin(\omega t/2)\cos(\omega t/2)\\\cos ^{2}(\omega t/2)-\sin ^{2}(\omega t/2)\\\end{pmatrix}}=m\omega ^{2}r{\begin{pmatrix}\sin \omega t\\\cos \omega t\\\end{pmatrix}}$

mit dem Betrag $|{\vec {F}}|=|{\vec {F}}_{\|}+{\vec {F}}_{\bot }|=m\omega ^{2}r$.

Arbeit der Tangentialkraft

Die mechanische Arbeit ${\text{d}}A$ ist definiert als Kraftkomponente mal Weg oder Kraft mal Wegkomponente und ist definiert als:

${\text{d}}A={\vec {F}}\cdot {\text{d}}{\vec {s}}=F\,{\text{d}}s\cos \measuredangle ({\vec {F}},{\vec {s}})$

Wirkt eine Tangentialkraft auf einen Körper, so verrichtet sie Arbeit und ändert dessen Energie. Dieser Beitrag zur mechanischen Arbeit wird für eine reine Tangentialkraft ${\vec {F}}_{\|}$ maximal zu ${\text{d}}A_{\text{max}}=F_{\|}\,{\text{d}}s$.

Einzelnachweise

Kategorie:Klassische Mechanik Kategorie:Technische Mechanik